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1，在验证动量守恒定律的实验中

因为 M*V是恒定的 不变化的在碰撞后 如果 原始碰撞是一样的球则 被撞的求 为了保持守横的原则必须有一定 的变化 假如 后来有两个小求 M2 M2 也就是说M1*V1=M2*V2则 小球速度快，质量小大球速度慢 质量大 则 守恒

在验证动量守恒定律的实验中

2，验证动量守恒定律的实验

1大小倒不需要测，但最好大小型状一致2大小最好是直径5厘米以下，质量最好大点，尽量减少空气阻力的作用3直径最好相同，使其相碰时重心在同一水平线上，最好被碰小球质量小点，这样它们飞行距离分别大些，误差小点。
1不需要2没有3不需要，但是被碰小球的质量要小一些

验证动量守恒定律的实验

3，要关于动量守恒定律实验具体步骤及结论详细的

如图2．32，如果入射球m1和靶球m2组成的系统在碰撞前后动量守恒，则有： m1v1＝m1v′1＋m2v′2 （1） 如果入射球未与靶球碰撞时飞出的水平距离为S1，在空中运动时间为t，则v1＝S1／t，若m1与m2碰撞后飞出的水平距离分别为S′1和S′2则v′1＝S′1／t，v′2＝S′2／t。由于做平抛运动的小球落到地面上时，只要下落的高度相同，飞行的时间就相同，于是得 m1S1＝m1S′1＋m2S′2 （2） 若实验中证得（2）式成立，则动量守恒定律被验证。

要关于动量守恒定律实验具体步骤及结论详细的

4，在做验证动量守恒定律实验中1用游标卡尺测量直径相同的A

（1）游标卡尺的读数等于主尺读数加上游标读数，所以球的直径为30mm+0.1×0mm=30.0mm=3.00cm．（2）该实验中，通常要求入碰小球的质量大于被碰小球的质量，所以则0′点为A球球心的投影点；入射小球的水平位移xB=17.4cm．被碰小球的水平位移xA=43.0cm-3.00cm=40.0cm．由于下落的时间相等，所以：vA vB ＝vAt vBt ＝xA xB ＝40 17.4 ，根据P=mv知，碰撞结束后两球的动量大小之比PA PB ＝mAvA mBvB ＝1 4 ?40 17.4 ＝40 69.6 ．故答案为：（1）3.00；（2）A，40：69.6．

5，在验证碰撞中的动量守恒实验中让质量为m1的小球从斜面上某

（1）在“验证碰撞中的动量守恒”实验中，为防止被碰球碰后反弹，入射球的质量必须（远）大于被碰球的质量，因此B正确，故选B．（2）A、要保证每次小球都做平抛运动，则轨道的末端必须水平，故A正确；B、“验证动量守恒定律”的实验中，是通过平抛运动的基本规律求解碰撞前后的速度的，只要离开轨道后做平抛运动，对斜槽是否光滑没有要求，故B错误；C、要保证碰撞前的速度相同，所以入射球每次都要从同一高度由静止滚下，故C正确；D、要保证碰撞后都做平抛运动，两球要发生正碰，碰撞的瞬间，入射球与被碰球的球心应在同一水平高度，两球心的连线应与轨道末端的切线平行，因此两球半径应该相同，故D正确．故选ACD．故答案为：（1）B；（2）ACD．
（1）在“验证碰撞中的动量守恒”实验中，为防止被碰球碰后反弹，入射球的质量必须（远）大于被碰球的质量，因此b正确，故选b．（2）小球粒子轨道后做平抛运动，它们抛出点的高度相同，在空中的运动时间t相等，m1v1=m1v1′+m2v2′，两边同时乘以时间t，则m1v1t=m1v1′t+m2v2′t，m1ob=m1oa+m2oc，则实验需要测出：小球的质量和碰前、碰后小球的水平位置，故选：ade；故答案为：（1）b；（2）ade．

6，关于验证动量守恒定律的实验请完成下列的三个问题1如

（1）A、“验证动量守恒定律”的实验中，是通过平抛运动的基本规律求解碰撞前后的速度的，只要离开轨道后做平抛运动，对斜槽是否光滑没有要求，故A错误； B、要保证每次小球都做平抛运动，则轨道的末端必须水平，故B正确； C、要保证碰撞前的速度相同，所以入射球每次都要从同一高度由静止滚下，故C正确； D、为了保证小球碰撞为对心正碰，且碰后不反弹，要求ma＞mb，ra=rb，故D正确． 应选：BCD． （2）要验证动量守恒定律定律，即验证：m1v1=m1v2+m2v3，小球离开轨道后做平抛运动，它们抛出点的高度相等，在空中的运动时间t相等， 上式两边同时乘以t得：m1v1t=m1v2t+m2v3t，得：m1OP=m1OM+m2ON， 因此实验需要测量：两球的质量、小球的水平位移，故选：AD． （3）由（2）知，实验需要验证：m1OP=m1OM+m2ON； 如果碰撞过程机械能守恒，则： 1 2 m1v12= 1 2 m1v22+ 1 2 m2v32， 两边同时乘以t2得： 1 2 m1v12t2= 1 2 m1v22t2+ 1 2 m2v32t2，则m1OP2=m1OM2+m2OP2． 故答案为：（1）BCD；（2）AD；（3）m1OP=m1OM+m2ON；m1OP2=m1OM2+m2OP2．

7，动量守恒定律的实验验证

稳定的重核吸收中子后处于不稳定状态，其中的中子会转变成为质子同时放出一个β粒子，这种现象称为β衰变。在历史上，对β衰变机理的探索导致了中微子的发现。当时，一个难以回答的问题是：β衰变过程中所产生的电子从何而来。人们已确认原子核里面不可能存在电子，因此只能认为β衰变所放出的电子是临时产生的，即一个核内中子放出一个电子并转变为一个质子。但进一步的分析表明，这种想法存在着严重的缺陷，因为它明显地违反了能量守恒定律、角动量守恒定律和动量守恒定律。一般而言，放射性原子核所发射出的粒子都要带走大量的能量，由E=mc2知，这是由于原子核有一小部分质量转换成了能量。换句话说，在发射粒子的过程中，原子核总是会损失一小部分质量。但令人困惑不解的是，通常在β衰变过程中发射出的β粒子（电子）所携带的能量不够大，并不与粒子所损失的质量相适应，而且并不是所有的电子的能量都一样，发射出的电子的能量有一个很宽的范围——即有一个很宽的能谱，其中最大的能量（只有少数电子具有这样大的能量）才等于放射过程中母核与子核的能量差（即蜕变能）。对于β衰变过程中的绝大数电子来说，其能量并不等于这一最大能量。这也就是说，在前面所设想的β衰变过程不能使得反应前后能量守恒。“失踪”了的能量跑到哪儿去了呢？尽管人们曾提出了一些可能的解释方案，但是这些设想又为进一步的实验所否定。因此，人们不得不承认前面设想的β衰变过程不符合实际。为了解决上述矛盾，验证能量守恒定律，奥地利物理学家泡利（1900—1958）在1930年提出了一个大胆的设想：如果认为在β衰变过程中还伴随着一种未被查觉的未知粒子的话，那么上面所列举的矛盾都可立即获得解决。亦就是说，如果β衰变遵守能量守恒定律的话，那么在衰变过程中应当还有一种质量极小又不带电荷的粒子存在，泡利是在1930年12月给迈特纳和盖革的信中首先提出这个假设的。泡利的假设提出后不久，1933年费米就在此基础上提出了β衰变理论，并把泡利预言的这样一种不带电的、质量极小的粒子命名为：“中微子”（即中性的小家伙），以区别中子，并用n表示.他认为根据中微子假设，β衰变实际上是中子转变为质子、电子和中微子的过程。后来人们知道，费米所说的中微子其实是“反中微子”。中微子的假设非常成功，但是要观察它的存在却非常困难，由于它质量既小又不带电荷，与其它粒子间的相互作用非常弱，因而它总是顽固地不愿意表露自己。（据说平均地讲，一个中微子要穿透1000光年厚的固体铁“板”才与其它粒子发生相互作用，因此它可以毫不费力地穿过地球而不发生变化。这一性能已被人们用来研究穿透地球的“中微子通讯”的可能性。）显然，中微子的这种个性使得确认它的存在成了一件极困难的事情。1953年，美国洛斯阿拉莫斯科学实验室的物理学爱莱因斯和柯万领导的物理学小组着手进行这种几乎不可能成功的探测。他们在美国原子能委员会所属的佐治亚洲萨凡纳河的一个大裂变反应堆进行探测。终于到1956年，也就是泡利提出这种粒子假设整整四分之一世纪以后，探测到反中微子，1962年又发现了另一种反中微子，中微子的发现说明，能量守恒定律在微观领域里也是完全适用的。

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