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1，1发生光电效应时光电子的最大初动能由光的和决定2

（1）根据光电效应方程EKm=hγ-W0，入射光的频率越大，光电子的最大初动能越大．光电子的最大初动能由光的光子频率与金属逸出功共同决定．（2）由题意知eU=1 2 mv02 R=mv0 Be d=2R 解得：B= 8mU ed2 则有：e m =8U B2d2 故答案为：（1）光子频率，金属逸出功；（2）8U B2d2 ．

1发生光电效应时光电子的最大初动能由光的和决定2

2，光电效应方程

1/2mv^(2)=hν-Am——电子质量v（英文字母v）——电子速度h——普朗克常量v（希腊字母niu）——入射光频率A——物质的逸出功
光电效应里，电子的射出方向不是完全定向的，只是大部分都垂直于金属表面射出，与光照方向无关光是电磁波，但是光是高频震荡的正交电磁场，振幅很小，不会对电子射出方向产生影响

光电效应方程

3，已知能使某金属产生光电效应的极限频率为 A当用频率为 的

A 试题分析：金属中电子的逸出功W是一定的，等于恰好能产生光电效应的光的能量 ， 称为金属的极限频率，故C错误；只要入射光的频率大于极限频率，该金属即可发生光电效应，故A正确；根据光电效应方程 ，其中 ，可判断B错误；D错误．故选AB．点评：对于光电效应现象要正确理解极限频率、入射光频率、逸出功、最大初动能、光照强度、光电流大小等之间的关系．

已知能使某金属产生光电效应的极限频率为 A当用频率为 的

4，5分关于光电效应下列说法正确的是 A极限波长越小的金属材

A 试题分析：由爱因斯坦的光电效应方程 ，所以发生光电效应的极限频率与溢出功的关系为 ，得 所以极限波长越小的金属材料逸出功越大，A选项正确；任何入射光的频率，只要小于极限频率，无论入射时间多么长，强度多么大，都不会发生光电效应，所以B选项错误；从金属表面出来的光电子的最大初动能越大与入射光的频率有关，在入射光的频率大于极限频率的条件下，频率越大光电子的最大初动能越大，所以C选项错误；入射光的光强一定时，频率越高，入射光子越少，单位时间内逸出的光电子数就越少，所以D选项错误。

5，关于光电效应

之所以叫做 光电效应 是因为 金属板受到 照射之后 电子向四面八方 都运动 而 只有从金属板出来的 才叫做光子。 而加了电压之后 你可以看到正负极 电子是逆电场线 移动的 所以电子是向左移动 倘若 你 加了一个反向的电压 电子 就向右 移动了。
光电效应里，电子的射出方向不是完全定向的，只是大部分都垂直于金属表面射出，与光照方向无关光是电磁波，但是光是高频震荡的正交电磁场，振幅很小，不会对电子射出方向产生影响
当然有向右边的电子，向左边的也有，这都是随机的，电子脱离束缚后还有动能，速度的方向是随意选择的，向左边运动的才叫脱离束缚！

6，关于光电效应下列说法正确的是 A只要光照射的时间足够长任何金

B 发生光电效应的条件是入射光的频率大于极限频率,与照射的时间和强度没有关系,A错;金属的溢出功与截止频率成正比，B对；由光电效应方程Ek=hv-W可知从金属表面出来的光电子的最大初动能随入射光频率的增大而增大，C错；当发生光电效应的前提下，随着入射光的强度的增大，单位时间内逸出的光电子数就越多，D错；
a、发生光电效应与入射光的频率有关，与入射光的强度无关．光电流的强度与入射光的强度有关，在产生光电效应的前提下，入射光越强，光电流越大．故a错误．b、发生光电效应与入射光的频率有关，与入射光的照射时间无关，故b错误．c、入射光的频率大于金属的极限频率，就能产生光电效应，产生光电流．故c正确．d、在发生光电效应的前提下，光强度越弱，单位时间内打出的光电子数目越少，产生的光电流越小，而不是打出光电子的时间越长，故d错误．故选：c．

7，光电效应测普朗克常数思考题

实验中通过改变入射光的频率，测出相应截止电压Us，在直角坐标中作出Us ～υ关系曲线，若它是一根直线，即证明了爱因斯坦方程的正确，并可由直线的斜率K=h/ υ，求出普朗克常数。 显然，测量普朗克常数的关键在于准确地测出不同频率υ所对应的截止电压Us，然而实际的光电管伏安特性曲线由于某种因素的影响与理想曲线（图4-4-2）是不同的。下面对这些因素给实验结果带来的影响进行分析、认识，并在数据处理中加以修正。 首先，由于光电管在加工制作和使用过程，阳极常会被溅射上光阴极材料，当光照射光阴极时，不可避免有部分光漫反射到阳极上，致使阳极也发射光电子，而外加反向电场对阳极发射的光电子成为一个加速场，它们很快到达阳极形成反向电流。 其次，光电管即使没有光照，在外加电压下也会有微弱电流通过，称为光电管的暗电流。产生暗电流的主要原因是极间绝缘电阻漏电（包括管座及玻璃壳内外表面的漏电）和阴极在常温下的热电子发射，暗电流与加电压基本上成线性关系。 由于上述两个原因的影响，实测的光电流实际上是阴极光电子发射形成的光电流、阳极光电子发射形成的反向电流和光电管暗电流的代数和。使实际的伏安特性曲线呈现图4-4-4所示形状，因此，真正的截止电压Us并不是曲线与U轴的交点，因为此时阴极光电流并未怠酣糙叫孬既茬习长卢截止，当反向电压继续增大时，伏安特曲线将向反向电流继续延伸，达到B点时逐渐趋向饱和。B点所对应的应向电压才是对应频率υ下的截止电压。从整个曲线看，B点是负值电流的变化率开始增大的“抬头点”，所以在实际中确定截止电压Us是要准确地从伏安特性曲线中找出“抬头点”所对应的电压值。 参考资料：zhidao.baidu.com/question/125370096.html
在光的照射下，从金属表面释放电子的现象称为光电效应。光电效应的基本规律可归纳为：光电流与光强成正比；入射光频率低于某一临界值 时，不论光的强度如何，都没有光电子产生，称 为截止频率；光电子的动能与光强无关，与入射光频率成正比。 爱因斯坦突破了光能连续分布的观念，他认为光是以能量 的光量子的形式一份一份向外辐射。光电效应中，具有能量 的一个光子作用于金属中的一个自由电子，光子能量 或者被完全电子吸收，或者完全不吸收。电子吸收光子能量 后，一部分用于逸出功 ，剩余部分成为逸出电子的最大动能为 （1） 此式称为爱因斯坦方程。式中 为普朗克常数，公认值为6.626176×10-34 。即存在一截止频率，此时吸收的光子能量恰好用于电子逸出功，没有多余的动能。由上式可知，当 时，则 ，存在一截止频率 ，此时吸收的光子能量 恰好用于电子逸出功 ，没有多余能量。因而当 时没有光电流，只有入射光的频率 时才有光电流。由于不同金属的逸出功数值不同，所以有不同的截止频率。当 时，光电子具有较大动能，在阳极不加电压，甚至阳极电位低于阴极电位时，也会有光电子到达怠酣糙叫孬既茬习长卢阳极，产生为光电流。 图 1 本实验采用减速电场法，如图1所示。单色光透过光电管的玻璃口照射到阴极K上，从K发射出的光电子向阳极A运动，在阳极加上相对阴极为负的电压U0，以阻止光电子向阳极运动。随着反射电压U0的增加，到达阳极的电子数减少，光电流减少，当反向电压满足 （2） 将没有光电子到达阳极，光电流为零。称U0为截止电压。由（1）和（2）两式得 即 （3） 将 代入（3）式有 （4） （4）式表明，对同一种光电阴极材料制成的光电管，其截止电压U0和入射光频率 成线性关系。直线斜率k=h/e。当 时，U0=0，没有光电子逸出。 对于不同频率的光，可以得到与之对应的I-U特性（光电伏安特性）曲线和截止电压U0的值，可在方格坐标纸上作出U0～ 图线，根据已知的电子电量e值和图线斜率k即可确定普朗克常数h的值。 对于本实验还需要说明 1)暗盒中的光电管即使没有光照射，在外加电压下也会有微弱电流，称暗电流。其主要原因是极间绝缘电阻漏电和阴极在常温下的热电子发射等。暗电流与外加电压基本上成线性关系。 2)阳极上沉积有阴极材料，遇到由阴极散射的光或其它杂散光的照射，也会发射光电子，反向的电压对阳极发射的光电子起加速作用，形成反向饱和电流。 由于以上原因，致使实测曲线光电流为零时所对应的电压并不是截止电压，真正的截止电压在该曲线的直线部分与曲线部分相接的点C处，如图2所示。 图 2

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